5. Электропроводность твердых диэлектриков. Токи смещения, абсорбции и сквозной проводимости.

3.1.2. Токи смещения, абсорбции и сквозной проводимости

6. Зависимость электропроводности диэлектриков от температуры, концентрации носителей зарядов и их подвижности. ТКρ диэлектриков.

7. Потери в диэлектриках. Угол диэлектрических потерь δ. Эквивалентные схемы диэлектрика с потерями. Требования, предъявляемые к изоляционным материалам.

4.2. Эквивалентные схемы замещения диэлектрика с потерями

8.Виды диэлектрических потерь. Механизм релаксационных потерь в диэлектриках.

1) Потери на электропровод­ность;

2) Релаксационные потери;

3) Ионизационные потери;

9. Виды диэлектрических потерь. Диэлектрические потери в газообразных и твердых диэлектриках.

13. Сегнетоэлектрики. Температура Кюри.

14. Зависимость поляризованности р и диэлектрической проницаемости ε от напряженности электрического поля е сегнетоэлектриков. Петля диэлектрического гистерезиса.

15. Применение диэлектрических материалов в микросхемах в качестве пассивных элементов в составе моп транзисторов.

Глава 4. Униполярные транзисторы

16. Керамические диэлектрические материалы. Конденсаторная, установочная керамика и керамика для подложек микросхем. Требования, предъявляемые к конденсаторной керамике.

17. Основы керамической технологии материалов электронной техники.

18. Пробой газообразных диэлектриков. Закон Пашена. Пробой газов в неоднородном электрическом поле.

19. Электрический и тепловой пробой.

5.4.1. Электрический пробой

5.4.2. Электротепловой пробой

20. Пленочные резистивные материалы. Резисторы. Параметры резисторов. Система обозначений и маркировка резисторов.

21. Высокоомные сплавы и их свойства. Удельное сопротивление металлических сплавов.

22. Влияние примеси на удельное сопротивление. Влияние размеров проводника на удельное сопротивление. (Пленочные проводники в микросхемах).

24. Эффект Холла и Пельтье. Эффект Холла.

25. Медь и ее сплавы. Алюминий и его сплавы.

26. Магнитомягкие и магнитотвердые материалы. Области их применения

15.1.1. Низкочастотные магнитомягкие материалы

27. Механизм технического намагничивания и магнитный гистерезис. Основная кривая намагничивания.

14.2.4. Причины, приводящие к образованию доменов

14.2.5. Механизм технического намагничивания и магнитный гистерезис

28. Магнитные потери. Потери на вихревые токи. Потери в катушках индуктивности.

29 . Ферриты. Магнитные подрешетки в структурах шпинели, перовскита и граната.

30. Магнитных свойств тонких ферритовых пленок. Доменная структура.

31. Требования, предъявляемые к свойствам магнитомягких материа­лов. Магнитные материалы на основе железа.

32. Магнитооптические тонкопленочные эффекты. Эффект Фарадея. Феррит-гранаты Поляризация света

Феррит-гранаты

33. Магнитные свойства и классификация магнитных материалов.

Ферромагнетики

14.1.4. Антиферромагнетики

14.1.5. Ферримагнетики

34. Природа ферромагнетизма. Обменное взаимо­действие. Магнитная анизотропия.

14.2.2. Магнитная анизотропия

35. Междолинные переходы. Отрицательное дифференциальное сопротивление. Принцип генерирования свч-колебаний, основанный на использовании эффекта Ганна.

36. Основы сверхпроводимости. Лондоновская глубина проникновения, длина когерентности, куперовские пары.

37. Выскотемпературные сверхпроводящие материалы. Эффект Джозеффсона. Текстурированная втсп керамика.

§ 6.1. Стационарный эффект Джозефсона

38. Классификация диэлектрических материалов.

7.11. Керамические диэлектрики

Конденсаторная керамика

39. Коррозионная устойчивость ме­таллов. Применение уравнения изотермы Вант-Гоффа для оценки окисляемости металлов.

13. Сегнетоэлектрики. Температура Кюри.

Активными (управляемыми) диэлектриками называют материалы, свойствами которых можно управлять в широких пределах с помо­ щью внешнего энергетического воздействия: напряженности элек­трического или магнитного поля, механического напряжения, тем­пературы, светового потока и др. В этом их принципиальное отличие от обычных (пассивных) диэлектриков.

Из активных диэлектриков изготавливают активные элементы электронных приборов. Особенностью свойств этих материалов яв­ляются такие явления, как сегнетоэлектричество, электретный, пье­зоэлектрический и электрооптический эффекты, инжекционные токи и др., послужившие основой для разработки диэлектрических приборов. Ниже рассматриваются особенности строения и свойств некоторых активных диэлектриков, нашедших наиболее широкое применение.

7.15.1. Сегнетоэлектрики

Сегнетоэлектрики в отличие от обычных (пассивных) диэлектри­ков обладают регулируемыми электрическими характеристиками. Так, например, диэлектрическую проницаемость сегнетоэлектриков с помощью электрического напряжения можно изменять в широких пределах . Характерная особенность сегнетоэлектриков заключется в том, что у них наряду с электронной, ионной и релаксационными видами поляризации, вызываемыми внешним электрическим полем наблюдается самопроизвольная (спонтанная) поляризация , под дей­ствием которой эти диэлектрики приобретают доменную структуру и характерные сегнетоэлектрические свойства.

Самопроизвольная поляризация проявляется в отсутствие элек­ трического поля в определенном интервале температур ниже точки Кюри Тк вследствие изменения строения элементарной ячейки кри­ сталлической решетки и образования доменной структуры, что, в свою очередь, вызывает у сегнетоэлектриков:

необычно высокую диэлектрическую проницаемость (до де­сятков тысяч);

нелинейную зависимость поляризованности, а следовательно,и диэлектрической проницаемости от напряженности приложенного электрического поля;

резко выраженную зависимость диэлектрической проницаемости от температуры;

наличие диэлектрического гистерезиса.

Указанные выше свойства были детально изучены И.В.Курчатовым и П.П.Кобеко у сегнетовой соли (натриево-калиевая соль винной кислоты NaKC4H4O6 4Н2О), поэтому вещества, обладающие аналогичными свойствами, называют сегнетоэлектриками. Важней­ший для практического применения сегнетоэлектрик - титанат бария - открыл в 1944 г. Б.М. Бул. Ряд сегнетоэлектриков был открыт Г.А. Смоленским и др.

В настоящее время известно около 500 материалов, обладающих сегнетоэлектрическими свойствами. В зависимости от структуры элементарной ячейки и механизма спонтанной поляризации различают сегнетоэлектрики ионные и дипольные, иначе - сегнетоэлектрики типа смещения и упорядочивающиеся, соответственно.

Ионные сегнетоэлектрики имеют структуру элементарной ячей­ки типа перовскита (минерал СаТiO 3). К ним относятся:

титанат бария ВаТiO 3 (Тк= 120°С),

титанат свинца РbТiO 3 (Тк = 493°С),

ти­танат кадмия CdTiО 3 (Тк = 223°С),

метаниобат свинца PbNb 2 O 6 (Tk = 575°С),

ниобат калия KNbO 3 (Tk = 435°С),

иодат калия KNbO 3 (Тк = 210°С) и др.

Все химические соединения этой группы нерастворимы в воде, обладают значительной механической прочностью, из­делия из них получают по керамической технологии. Они представ­ляют собой в основном кристаллы с преимущественно ионной связью. Для этой группы сегнетоэлектриков спонтанная поляриза­ция схематически показана на рис. 7.1 на примере элементарной ячейки ВаТiO 3 . Элементарная ячейка титаната бария при высоких температурах имеет форму куба (а = 4,01 10 -10 м); в узлах куба распо­ложены ионы бария, в середине граней - ионы кислорода, образуя кислородный октаэдр, в центре которого размещен ион титана (см. рис. 7.1, а, а"). В результате интенсивного теплового движения ион титана равновероятно находится вблизи каждого иона кисло­рода, поэтому электрический момент ячейки ввиду ее симметрич­ности равен нулю и диэлектрик находится в параэлектрическом состоянии (термин аналогичен термину «парамагнетик»). При тем­пературах равной и ниже некоторой, называемой точкой Кюри (Тк), ион титана , благодаря ослаблению энергии теплового движения, оказывается преимущественно вблизи одного из ионов кислорода, смещаясь на 1 10 -11 м . В этом же направлении смещаются и ионы ба­рия (на 5 10 -12 м).

Ион кислорода, находящийся напротив О 2- , к которому сместил­ся Ti 4+ , сдвигается в противоположном направлении (на 4 10 -12 м). В результате этих смещений ионов кубическая решетка незначитель­ но деформируется в тетрагональную (с параметрами элементарной ячейки а = 3,99 A ,с = 4,036 A), а кислородный октаэдр не­ сколько искажается (см. рис. 7.1, б, б"). Хотя все эти смещения ио­ нов , в том числе и иона титана, сравнительно малы, тем не менее они очень важны и приводят к образованию значительного электрического дипольного момента Po –

Рис. 7.1. Элементарная ячейка (а, а") титаната бария и ее проекция (б б") при температурах выше (а, а") и ниже точки Кюри (б, б")

Возникает спонтанная поляризация и происходит фазовый переход диэлектрика из параэлектрического со­ стояния в сегнетоэлектрическое .

Таким образом, самопроизвольная поляризация ионных сегнетоэлектриков возникает в отсутствие электрического поля в опреде­ ленном интервале температур в результате смещения иона Ti 4+ в объ­ еме элементарной ячейки из центрального положения и деформации последней.

Дипольными сегнетоэлектриками являются

сегнетова соль NaKC4H4O6 4Н2О (Тк = 24°С),

триглицинсульфат (NH2CH2COOH)3 H2SO4 (Tk = 49°С),

гуaнидиналюминийсульфатгексагидрат C(NH3)2A1(SO4)2 6Н2О (Тк > 200°С),

нитрит натрия NaNO2 (Тк = 163°С),

дигидрофосфат калия КН2Р04(Тк = -151 С) и др.

Химические соединения этой группы обладают низкой механической прочностью и растворимы в воде , благодаря чему из водных растворов этих соединений можно выращивать крупные монокристаллы . Атомы в этих соединениях несут на себе заряд, но связаны между собой преимущественно кова- лентной связью.

Дипольные сегнетоэлектрики в элементарной ячейке содержат атом (ион) или группу атомов (ионов), имеющих два положения рав­новесия, в каждом из которых образуется электрический дипольный момент Р о. При температурах выше точки Кюри в результате хаоти­ческого теплового движения эти два положения равновесия равнове­роятны, поэтому спонтанная поляризация отсутствует, и диэлектрик

При Т<Тк одно из положений становится предпочтительным и в элементарной ячейке возникает дипольный момент; происходит спонтанная поляризация, и диэлек­трик переходит из параэлектрического состояния в

сегнетоэлектри ческое (осуществляется фазовый переход).

Классически, все существующие материалы по своим магнитным свойствам делятся на несколько групп, связанных со структурным строением материала...

Классически, все существующие материалы по своим магнитным свойствам делятся на несколько групп, связанных со структурным строением материала, среди которых, в силу тематики настоящей статьи, следует выделить следующие:

Диамагнетики

Парамагнетики

Ферромагнетики

Эта классификация отражает поведение материала при воздействии на него внешним магнитным полем.

Диамагнетиками называют материалы, магнитная восприимчивость которых отрицательна, т.е. при попадании в магнитное поле, вектор намагниченности каждого атома диамагнетика направлен встречно вектору напряженности внешнего магнитного поля. Таким образом, в отсутствии магнитного поля такие материалы немагнитны, а при попадании во внешнее магнитное поле, диамагнетики ослабляют его. Магнитная проницаемость таких материалов меньше единицы.

Парамагнетиками называют слабомагнитные материалы, магнитная восприимчивость которых положительна, т.е. при попадании в магнитное поле, вектор намагниченности атомов парамагнетика сонаправлен с вектором напряженности внешнего магнитного поля. Однако ввиду слабовыраженных магнитных свойств, магнитная проницаемость таких материалов приблизительно равна единице. Таким образом, несмотря на сонаправленность вектора намагниченности, парамагнетики практически не оказывают влияния на внешнее магнитное поле, а в его отсутствии - немагнитны.

Ферромагнетиками называют материалы с выраженными магнитными свойствами, отличающиеся наличием доменной структуры, при которой каждый из доменов может имеет некоторую спонтанную намагниченность. Доменами называют объемные области материала, в которых направления спиновых магнитных моментов электронов атомов совпадают.

Такая структура позволяет ферромагнетикам сохранять намагниченность в отсутствии внешнего магнитного поля, а высокие значения магнитной проницаемости позволяют ферромагнетикам усиливать внешнее магнитное поле в десятки, сотни и даже тысячи раз. Такие материалы широко применяются при изготовлении постоянных магнитов, магнитопроводов трансформаторов, концентраторов магнитного потока и т.п.

Классическими представителями ферромагнетиков являются железо, кобальт, никель, а также сплавы на их основе и их оксиды.

Для ферромагнетиков характерно наличие гистерезиса , а также фазового перехода второго рода, связанного с изменением структуры кристаллической решетки материала. При этом переходе тепловой энергии движения узлов кристаллической решетки становится достаточно для дезориентации магнитных спиновых моментов электронов атомов, что приводит к утрате материалом ферромагнитных свойств.

Таким образом ферромагнетик становится парамагнетиком. Температура, при которой происходит данное магнитное превращение материала называется температурой Кюри или точкой Кюри. Значение этой температуры для материала варьируется в зависимости от типа и количества примесей. Для чистого железа эта температура составляет 1043 K (770 O C ).

На графике представлена зависимость магнитной проницаемости ферромагнетика от температуры. Несмотря на высокую крутизну характеристики в окрестности точки Кюри, магнитный материал не переходит точку Кюри скачкообразно: переход происходит постепенно, начиная с поверхности. При этом материал заготовки становится как бы двухслойным: слой парамагнетика поверх слоя ферромагнетика с достаточно резкой границей раздела сред. Это объясняется неравномерностью нагрева заготовки в поперечном сечении и сильно зависит от интенсивности проявления поверхностного эффекта .

Для индукционного нагрева этот переход имеет огромное значение, поскольку мощность нагрева заготовки непосредственно связана с магнитной проницаемостью материала согласно уравнению

Снижение магнитной проницаемости при нагреве материала выше точки Кюри приводит к следующим эффектам:

Снижается мощность нагрева

Увеличивается толщина скин-слоя

Повышается резонансная частота системы

Снижается КПД системы

Очевидно, что эти эффекты не способствуют повышению интенсивности индукционного нагрева, поэтому являются нежелательными. Борьба с ними - одна из основных задач при проектировании ТВЧ оборудования .

Тем не менее, практическое большинство процессов термообработки металлов на основе железа связаны с обработкой его γ-модификации, так же называемой аустенитом, устойчивой в температурном интервале 917 - 1394 O C , т.е. при температуре значительно выше точки Кюри.

Ферромагнетики – вещества, которые ниже определенной температуры (точки Кюри) обладают самопроизвольной намагниченностью, в отсутствии внешнего магнитного поля (х>1, при небольших t° обладает самопроизвольной намагниченностью, которая сильно изменяется под действием внешних сил, характерен гистерезис).

Магнитный гистерезис – отставание магнитной индукции от внешнего намагничивающего поля, обусловлено тем, что магнитная индукция зависит от ее предыдущего значения. Следствие необратимости процессов намагничивания.

Домен – макроскопическая область в магнитном кристалле, в которой ориентация вектора, спонтанной однородной намагниченности (при t° ниже точки Кюри) определенным образом повернута или сдвинута относительно направлений соответствующего вектора в соседних доменах.

Точка Кюри – температура фазового перехода II рода, связанного со скачкообразным изменением свойств симметрии вещества (в ферромагнетиках - магнитной).

У ферромагнетиков в силу большого параметра кристаллической решетки, в состоянии с сильным перекрыванием волновых функций электронов с антипараллельными спинами возникает энергия электростатического отталкивания, которая значительно увеличивает энергию системы в противовес минимуму энергии при выдавливании волновых функций электронов в отдельные состояния при параллельной ориентации спинов.

Свободные затухающие электромагнитные колебания.

Затухающие колебания – колебания, энергия кот. уменьшается с течением времени.

Характеризуются тем, что амплитуда колебаний А явл. убывающей функцией. Обычно затухание происходит под действием сил сопротивления среды, наиболее часто выражаемых линейной зависимостью от скорости колебаний или её квадрата.

–амплитудное значениезарядов в момент времени t = 0

45. Энерегетический колебательный контру. Свободные незатухающие электромагнитные колебания .

Электромагн. колебания – периодически изменяющиеся со временем электрические и магнитные величины в эл.цепи.

Идеальный колебательный контур – электр. цепь, состоит из катушки индуктивностью L и конденсатора емкостью С. (В реальном контуре присутствует сопротивление R). Электрическое сопротивление идеального контура = 0.

Свободные электромагнитные колебания в контуре – периодическое изменение заряда на обмотках конденсатора, силы тока и напр-я в контуре происходит без потребления энергии от внешних источников.

Т.о. возникновение свободных электромагнитных колебаний в контуре обусловлено перезарядкой конденсатора и возникновением ЭДС самоиндукции в катушке, которая обеспечивает это «перезарядку». Колебания происходят по гармонич. закону.

Можно записать как:

где $\overrightarrow{S_1}\overrightarrow{S_2}$ -- спины, электронов, которые взаимодействуют, $I_{ob}$ -- интеграл обменного взаимодействия. При $I_{ob}>0$ энергия взаимодействия минимальна в случае параллельных спинов. Она вызвана взаимодействием магнитного момента электрона (${\overrightarrow{p}}_m$) с магнитным полем (индукция обменного поля ${\overrightarrow{B}}_{ob}$) и определяется формулой:

Собственный магнитный момент электрона (${{\overrightarrow{p}}_m}^0$) связан со спином $\overrightarrow{S}\ $ соотношением:

где $q_e$, m -- заряд и масса электрона. Разделим и умножим правую часть выражение (1) на $\frac{q_e}{m}$, получим:

Положим, что второй электрон находится в магнитном поле, которое создает первый электрон, тогда следует записать:

Суммарная индукция магнитного поля складывается из индукции поля без обменного взаимодействия ($\overrightarrow{B}$) и индукции обменного поля (${\overrightarrow{B}}_{ob}$). Используя известные соотношения:

где $\overrightarrow{J}$ -- вектор намагниченности, $\varkappa $ -- магнитная восприимчивость, $\mu $ -- магнитная проницаемость, ${\mu }_0$ -- магнитная постоянная, $\overrightarrow{H}$ -- напряженность магнитного поля.

Если присутствует обменное взаимодействие, то формулу (10) можно обобщить до:

Пусть величина $\lambda $ -- постоянная обменного взаимодействия, тогда можно считать, что:

Подставим (12) в (11), получим:

Произведем замену:

где ${\varkappa }"$ характеризует восприимчивость с учетом обменного взаимодействия ($\varkappa =\frac{C}{T}$).

При $T > \lambda C$ вещество ведет себя как парамагнетик . Магнитная восприимчивость уменьшается при увеличении температуры. При $T=\lambda C$ в соответствии с (15) ${\varkappa }"\to \infty .$ Этот факт значит, что самые малые магнитные поля вызывают конечную намагниченность. Или иначе, при $T=\lambda C$ возникает спонтанная намагниченность, то есть парамагнетик переходит в ферромагнетик. Более точные теоретические изыскания показывают, что спонтанная намагниченность при $T=\lambda C$ возникает скачком, и при уменьшении температуры возрастает. То есть при $T

Температура Кюри. Закон Кюри -- Вейсса

Для любого ферромагнетика существует температура ($T_k$) при которой области спонтанной намагниченности распадаются и вещество теряет ферромагнитные свойства и становится парамагнетиком. Такая температура называется точкой Кюри (или температурой Кюри). Она для разных ферромагнетиков может существенно различаться. Так для железа $T_{kF_e}=768{\rm{}^\circ\!C}$, для никеля $T_{kN_i}=365{\rm{}^\circ\!C}$.

Магнитная восприимчивость ферромагнетика подчиняется закону Кюри -- Вейсса:

где величина $\lambda C=\theta $ называется температурой Кюри -- Вейсса. Теория показывает, что фазовый переход осуществляется не при температуре Кюри -- Вейсса, а близкой к ней. Иногда не делают различий между температурой Кюри, при которой происходит фазовый переход и температурой Кюри --Вейсса.

Пример 1

Задание: Используя функцию Ланжевена, покажите область спонтанной намагниченности ферромагнетика. Как связана спонтанная намагниченность и температура ферромагнетика?

Из теории Ланжевена можно получить для ферромагнетиков два следующих уравнения:

\ \

где $J_n$ -- намагничивание насыщения, $k$ -- постоянная Больцмана, $b$ -- постоянная Вейсса, $x=\frac{p_m(H+bJ)}{kT}$, $p_m$ -- магнитный момент. Первое уравнение удобно представить кривой Ланжевена ($OAA_0$) (рис.1). Уравнение (1.2) -- прямая СА, которая пересекает вертикальную ось в точке C, ордината которой в точке C равна -$\frac{H}{b}.\ $

Если температура ферромагнетика меньше температуры Кюри для него ($T \[\frac{kTn}{J_nb} В таком случае прямая AC пересечет кривую Ланжевена в точке А, ордината этой точки есть намагниченность ферромагнетика ($J_1$). Если уменьшать напряженность внешнего магнитного поля, то точка C ,будет подниматься к точке О, а точка А перемещаться к точке $A_0.$ Если H=0, то намагниченность равна $J_{0.}$ При температуре ниже точки Кюри ферромагнетик спонтанно намагничен. Энергии теплового движения молекул не достаточно, чтобы нарушить спонтанное намагничивание.

Допустим, что наклон прямой СА больше наклона кривой Ланжевена, то есть $T>T_k$. При наличие внешнего магнитного поля прямая СА займет положение ОD, то есть пересечет кривую Ланжевена только в начале координат, где намагничивание равно нулю. Спонтанное намагничивание отсутствует, намагничивание разрушается тепловым движением.

Пример 2

Задание: Используя функцию Ланжевена, получите закон Кюри -- Вейсса.

Используем рис.1 (Пример 1). Рассмотрим ферромагнетик при температуре $T>T_k.\ $Спонтанное намагничивание отсутствует. Для того чтобы намагнитить вещество, необходимо приложить внешнее магнитное поле. Рассчитаем намагничивание. Прямая АС при этом займет положение СЕ и будет пересекать кривую Ланжевена в точке $A_1$.Ордината точки $A_1$ будет определять намагниченность тела ($J_2$). Ордината ОС, полученная эмпирически равна -$\frac{H}{b}$, она мала, следовательно участок О$A_1$ кривой Ланжевена, так же мал. Значит, участок О$A_1$ можно считать отрезком прямой, и написать:

\ \

если ввести для температуры Кюри выражение:

\[\varkappa =\frac{T_k}{b(Т-T_k)}=\frac{С}{Т-T_k}\ \left(2.6\right),\]

где $С=const.$ Уравнение (2.6) -- закон Кюри -- Вейсса.

температура Кюри, температура фазового перехода (См. Фазовый переход) II рода, связанного со скачкообразным изменением свойств симметрии вещества (например, магнитной - в ферромагнетиках (См. Ферромагнетики), электрической - в сегнетоэлектриках (См. Сегнетоэлектрики), кристаллохимической - в упорядоченных сплавах (См. Сплавы)). Назван по имени П. Кюри, подробно изучившего этот переход у ферромагнетиков. При температуре Т ниже К. т. Θ ферромагнетики обладают самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью и определённой магнитно-кристаллической симметрией. В К. т. (T = Θ) интенсивность теплового движения атомов ферромагнетика оказывается достаточной для разрушения его самопроизвольной намагниченности («магнитного порядка») и изменения симметрии, в результате ферромагнетик становится парамагнетиком. Аналогично у антиферромагнетиков при Т = Θ (в т. н. антиферромагнитной К. т. или Нееля точке (См. Нееля точка)) происходит разрушение характерной для них магнитной структуры (магнитных подрешёток), и антиферромагнетики становятся парамагнетиками. В сегнетоэлектриках и антисегнетоэлектриках при Т = Θ тепловое движение атомов сводит к нулю самопроизвольную упорядоченную ориентацию электрических диполей элементарных ячеек кристаллической решётки. В упорядоченных сплавах в К. т. (её называют в случае сплавов также точкой Курнакова) степень дальнего порядка в расположении атомов (ионов) компонентов сплава становится равной нулю.

Т. о., во всех случаях фазовых переходов II рода (типа К. т.) при Т = Θ в веществе происходит исчезновение того или иного вида атомного «порядка» (упорядоченной ориентации магнитных или электрических моментов, дальнего порядка в распределении атомов по узлам кристаллической решётки в сплавах и т. п.). Вблизи К. т. в веществе происходят специфические изменения многих физических свойств (например, теплоёмкости, магнитной восприимчивости и др.), достигающие максимума при Т= Θ (см. Критические явления), что обычно и используется для точного определения температуры фазового перехода. Значения К. т. для различных веществ приведены в статьях Антиферромагнетизм, Ферромагнетизм, Сегнетоэлектрики.

• - внесистемная единица активности радиоактивных нуклидов...
• - температура, выше к-рой исчезает магнитоупорядоченное состояние феррои ферримагнетиков, переходящих в неупорядоченное состояние...

  Естествознание. Энциклопедический словарь

• - Внесистемная единица активности нуклида в радиоактивном источнике...

  Словарь мер

• - не подлежащая применению внесистемная ед. активности нуклида в радиоактивном источнике. Обозначение - Ки. 1 Ки = 3,7*1010 Бк...
• - темп-pa нек-рых фазовых переходов 2-го рода. Напр., в К. т. ферромагнетики теряют свои особые магнитные св-ва: в К. т. или при более высокой темп-ре ведут себя как обычные парамагнетики...

  Большой энциклопедический политехнический словарь

• - Curie внесистемная единица активности, первоначально активность 1 г изотопа радия-226...

  Термины атомной энергетики

• - curie, Ci - .Eдиница активности радионуклида: 1 Ки равен 3,7·1010 Бк...

  Молекулярная биология и генетика. Толковый словарь

• - единица измерения радиоактивности естественной или искусственной; определяется таким количеством любого радиоактивного вещества, и котором происходит 3,700·1010 распадов и секунду...

  Геологическая энциклопедия

• - современные французские физики, открывшие в 1881 г. пьезоэлектричество в кристаллах, а затем электрическое расширение кварца...

  Энциклопедический словарь Брокгауза и Евфрона

• - I ́ Ирен, французский физик; см. Жолио- И. II ́ Пьер, французский физик, член Французской АН. После окончания Парижского университета работал там же ассистентом...
• - температура Кюри, температура фазового перехода II рода, связанного со скачкообразным изменением свойств симметрии вещества, электрической - в сегнетоэлектриках, кристаллохимической - в упорядоченных...

  Большая Советская энциклопедия

• - то же, что Нееля точка...
• - ВЕЙСА ЗАКОН - установленная П. Вейсом зависимость магнитной восприимчивости? от температуры Т в виде??С/ ...

  Большой энциклопедический словарь

• - внесистемная единица активности радиоактивных изотопов...

  Большой энциклопедический словарь

• - Словесный портрет, детали рисунка рожицы...

  Словарь народной фразеологии

• - Жарг. шк. Шутл. Учитель, учительница русского языка. . БСРЖ, 594...

  Большой словарь русских поговорок

"Кюри точка" в книгах

Пьер Кюри

Из книги Мария Кюри автора Кюри Ева

Пьер Кюри Мари вычеркнула из программы своей жизни любовь и замужество.Это не так уже оригинально. Бедная девушка, униженная и разочарованная первой идиллией, клянется никогда больше не любить. Тем более студентке-славянке с ее пламенным стремлением к умственным высотам

Кюри Мария

Из книги Персональные помощники руководителя автора Бабаев Маариф Арзулла

Мария Кюри

Из книги Женщины, изменившие мир автора Великовская Яна

Мария Кюри Мари?я Склодо?вская-Кюри? – одна из величайших женщин ученых-экспериментаторов, работала в Польше и во Франции, дважды была названа лауреатом Нобелевской премии по физике в 1903 году и по химии в 1911(она была первым в истории дважды лауреатом Нобелевской премии),

Жолио-Кюри

Из книги Законы успеха автора

Жолио-Кюри Фредерик Жолио-Кюри (1900–1958) – французский физик и общественный деятель, лауреат Нобелевской премии по химии (1935). Чем дальше эксперимент от теории, тем ближе он к Нобелевской

Склодовская-Кюри

Из книги Законы успеха автора Кондрашов Анатолий Павлович

Склодовская-Кюри Мария Склодовская-Кюри (1867–1934) – польско-французский физик и химик, пионер в области исследования радиоактивности; первая женщина, ставшая профессором в Сорбонне; лауреат двух Нобелевских премий – по физике (1903) и по химии (1911). В течение всей моей

Точка, точка, запятая, или Рождение эмотикона

Из книги Самоучитель олбанского автора Кронгауз Максим Анисимович

Упражнение 4 Истинный центр – точка покоя, точка созидания иной реальности

Из книги Крайон. 45 практик, чтобы научиться получать помощь Вселенной автора Лиман Артур

Упражнение 4 Истинный центр – точка покоя, точка созидания иной реальности Сядьте в удобную позу, расслабьтесь, закройте глаза. Дышите медленно и размеренно. Настройтесь на восприятие своего внутреннего пространства и сосредоточьтесь на центре, вашей точке опоры.

Раздел II. Точка, точка, запятая… Приметы о внешнем виде и личной гигиене

Из книги Приметы для девочек автора Вакса Ольга

Раздел II. Точка, точка, запятая… Приметы о внешнем виде и личной гигиене БРОВИ - есть очень много примет, связанных с бровями, но они настолько противоречивы, что каждый может выбрать для себя что-нибудь по собственному усмотрению и свято в это верить.Возьмем, к примеру,

4. "ИНДУКЦИЯ" АДАМА СМИТА И "ДЕДУКЦИЯ" ДАВИДА РИКАРДО. ТОЧКА ЗРЕНИЯ ЛОККА И ТОЧКА ЗРЕНИЯ СПИНОЗЫ В ПОЛИТИЧЕСКОЙ ЭКОНОМИИ

Из книги Диалектика абстрактного и конкретного в научно-теоретическом мышлении автора Ильенков Эвальд Васильевич

4. "ИНДУКЦИЯ" АДАМА СМИТА И "ДЕДУКЦИЯ" ДАВИДА РИКАРДО. ТОЧКА ЗРЕНИЯ ЛОККА И ТОЧКА ЗРЕНИЯ СПИНОЗЫ В ПОЛИТИЧЕСКОЙ ЭКОНОМИИ Логические моменты и коллизии в развитии политической экономии остались бы непонятными, если бы мы не установили реальные связи между нею -- и

Кюри точка

Из книги Большая Советская Энциклопедия (КЮ) автора БСЭ

Глава 11. Соединения точка-точка и ретрансляторы

Из книги Wi-Fi. Беспроводная сеть автора Росс Джон

Глава 11. Соединения точка-точка и ретрансляторы Использование радио для расширения зоны действия локальной сети - идея не новая. Оборудование и программное обеспечение для добавления удаленных клиентов существует, по крайней мере, уже в течение десяти лет. Школьники,

4.5 Протоколы связей "точка-точка"

автора Фейт Сидни М

4.5 Протоколы связей "точка-точка" Датаграммы IP могут передаваться по связям "точка-точка" между парой хостов, хостом и маршрутизатором или парой маршрутизаторов. Протокол IP передает датаграмму посредством множества различных взаимодействий TCP или UDP по одиночной связи

D.2.1 Присваивание маски линии "точка-точка"

Из книги TCP/IP Архитектура, протоколы, реализация (включая IP версии 6 и IP Security) автора Фейт Сидни М

D.2.1 Присваивание маски линии "точка-точка" Начнем со связи "точка-точка" (Point-to-Point). Хотя в некоторых сайтах не присваивают IP-адреса линиям "точка-точка", многие маршрутизаторы обеспечивают такую возможность, и мы рассмотрим сначала именно этот вариант. Для любой цепи

Из книги Пальцетерапия автора Пак Чже Ву

Болезненная точка соответствия - это лечебная точка Для эффективного лечения по системам соответствия пальцев неважно, чем вызвано заболевание, необходимо лишь знать, где оно располагается. Этого достаточно, чтобы на основании подобия правильно находить лечебные

Болезненная точка соответствия - это лечебная точка

Из книги Пальцетерапия автора Ву Пак Чжэ

Болезненная точка соответствия - это лечебная точка Для эффективного лечения по системам соответствия пальцев неважно, чем вызвано заболевание, необходимо лишь знать, где оно располагается. Этого достаточно, чтобы на основании подобия правильно находить лечебные точки